Повышение температуры материала изменяет го физ. свойства, в частности, его диэл. проницаемость. Изменение характеристик материала при нагревании в процессе рассеяния эл.-магн. энергии должно учитываться при моделировании. Представлен быстрый и точный алгоритм, позволяющий путем комбинирования эл-магн. и температурных процессов принять во внимание влияние температуры на эл. свойства материалов. Исследуется температурная зависимость комплексной диэл. проницаемости, определяемая уравнением релаксации Debye. Используется метод частотно-зависимых конечных разностей во временной области для оценки мгновенных потерь эл-магн. гистерезиса. С помощью уравнения переноса тепла во временной области вычисляется распределение температуры в нагреваемой среде и корректируются диэл. свойства материала. Полученные характеристики принимаются в расчет решающим устройством компьютера на следующем шаге вычислений. Такой комбинированный алгоритм позволяет значительно сократить время вычислений. Библ. 33.

При падении волны горизонтальной поляризации в приближении слабого скачка диэл. проницаемости на верхней шероховатой границе двухслойной среды получены и проанализированы среднее отраженное поле и 2-ой момент рассеянного поля основной поляризации. Показано, что при большом параметре рассеяния осцилляции обратно рассеянной мощности при изменении частоты, предсказываемые теорией возмущений, уже не возникают. Показано также, что наиболее эффективным методом определения толщины слоя по рассеянному излучению является двухпозиционное зондирование при близких углах падения и рассеяния. Библ. 19.

Методом падающих и отраженных волн исследованы колебания в двух связанных объемных резонаторах при произвольных значениях их собственных частот и частоты внешнего генератора. Получены уравнения для зависящих от времени комплексных амплитуд колебаний. Приведены в общем виде решения уравнений и рассмотрены вытекающие из них свойства связанных резонаторов в установившемся режиме и при затухании свободных колебаний. Библ. 6.

Предложен подход к уменьшению нестабильности решения электродинамической задачи, когда для расчетов используется глобально неравномерная сетка и применяются соотв. условия Couranta, создающие отражения рассогласований. При анализе используется станд. промышленный генератор расчетной сетки типа ANSYS для формирования необходимой неравномерной сетки конечной разности во временной области (NUFDTD), создающий повышенные ошибки дискретизации по сравнению с традиционным равномерным методом FDTD. Снижение ошибок достигается “вычеркиванием” численных значений отражений, что является типичным явлением для NUFDTD из-за наличия дисперсии в неравномерной сетке. Предложены унифицированные неоднородные алгоритмы к обобщенной задаче коаксиальных неоднородностей и для задач преобразования поля ближней зоны в поле дальней зоны. Для иллюстрации предложенного способа решены 2 задачи из практики синтеза СВЧ приборов и проведено обсуждение поглощающих граничных условий для NUFDTD.

Предлагается методика реконструкции значения комплексной проводимости ограниченного неоднородного объекта по измеренным данным поля рассеяния. Расширяется методика развитая ранее для случая TM волны на более сложный случай TE волны, когда магн. поле поляризовано вдоль оси неоднородного цилиндра произвольного поперечного сечения, а соотв. интегральное уравнение содержит производные как фоновых функций Грина, так и поля. Нелинейная инверсия основана на модифицированном градиентном методе, примененном для уравнения магн. поля. Интегральное уравнение м. б. сформулировано как уравнение для эл. поля для двух трансверсальных компонент. Подинтегральное выражение является произведением фоновой функции Грина и вектора эл. поля. Библ. 13.

Представлена модель формирования трехимпульсного эха в зависимости от толщины среды в случае коллинеарного расположения волновых векторов k[1], k[2] и k[3]. Рассматривается формирование стимулированного эха в нелинейной среде. В среду подаются три импульса, разделенные во времени с волновыми векторами k[1], k[2] и k[3]. В результате их взаимодействия в среде формируется дополнительный импульс стимулированного фотонного эха. Рассматривается оптическая среда, достаточно плотная для создания самоподдерживающегося поля с одной стороны, но параметр 4пиnd{2}/hомега[a].